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By Dr.-Ing. R. Strigel (auth.)

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S. 40. 42 Der Stoßdurchschlag in Luft von Atmosphärendruck. Geschwindigkeit, die einem Feld entspricht, das gerade zur Ionisierung der Luft ausreicht!. Sie ist so lichtschwach, daß sie von der photographischen Platte nicht mehr aufgezeichnet wird. Infolge von Trägerverarmung im rückwärtigen Gebiet der Lotsenentladung wird sich der Spannungsabfall je Längeneinheit zwischen ihrem Kopf und ihrem Ausgangspunkt, also dem Ende der vorhergehenden Teilentladung, immer mehr erhöhen, bis durch einen neuerlichen Durchschlag im absterbenden Kanal dem Kopf wieder Ladung zugeführt wird.

FLEGLER U. R. TAMM: Arch. Elektrotechn. 18 (1927) S. 506. - W. ROGOWSKI: Arch. Elektrotechn. 99. - W. RoGOWSKI U. R. TAMM: Arch. Elektrotechn. Bd. 20 (1928) S. 625. - O. MAYR: Arch. Elektrotechn. 24 (1930) S. 15. - K. Buss: Arch. Elektrotechn. Bd. 26 (1932) S. 266 und Bd. 27 (1933) S. 35. - W. KRUG: Z. techno Phys. Bd. 13 (1932) S. 35. M. MESSMER: Arch. Elektrotechn. 133. - A. KÖHLER: Arch. Elektrotechn. 528. - T. E. ALLIBONE U. J. M. MEEK: Nature, Lond. Bd. 140 (1937) S. 804; Proc. roy. Soc. A Bd.

Sten, bei S~lberelektroden am größten. Die Unterschiede zwischen Meßwerten der beiden Materialien betragen ungefähr 25%. Zahlentafel 3. Abhängigkeit der Durchschlagsfeldstärke in Flü88igkeiten vom Elektrodenmetall. Flüssigkeit Benzinl . Hexanl .

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